Curs6_1
description
Transcript of Curs6_1
Curs #. No*uni teore*ce privind studiul aerodinamicii autovehiculelor (I)
– Generalita*
• Nevoia constantă pentru îmbunătăţirea consumului de combus9bil, performanţa mai mare a autovehicule lor , reducerea zgomotului datorat vântului şi îmbunătăţirea stabilităţii în mers, a determinat constructorii de autovehicule să inves9gheze natura rezistenţei aerului sau rezistenţa la înaintare pentru diferite forme de caroserii, sub diverse condiţii de exploatare.
• Compararea rezistenţei aerodinamice cu rezistenţa la rulare
• Aerodinamica este studiul corpurilor solide care se deplasează prin atmosferă şi interacţiunea ce are loc între suprafaţa corpurilor şi aerul care îl înconjoară cu viteze şi direcţii de vânt rela:v variabile.
• Rezistenţa aerodinamică este nesemnifica9vă la viteze reduse ale autovehiculului, însă rezistenţa aerului devine considerabilă odată cu creşterea vitezei.
• Acceleraţia unui automobil cu o rezistenţă aerodinamică mare, 9nde să fie puţin redusă, În schimb se reduce viteza maximă şi determină creşterea consumului de combus9bil odată cu creşterea vitezei maxime
• Proiectarea caroseriei (designul) automobilelor intră în conflict cu minimizarea suprafeţei de frecare a aerului asIel încât designul final este întotdeauna un compromis între u9l şi funcţional.
Proiectarea caroseriei
autovehiculului
Comfort pasageri
Spa*u bagaje
Transmisia
Sistemul de direc*e
Suspensia
Ro*le
– Curgerea vâscoasă a aerului
• Orice fluid, inclusiv aerul are viscozitate, ceea ce înseamnă că există frecări interne între straturile de aer adiacente de fiecare dată când există mişcare rela9vă a aerului, în consecinţă când există alunecare între straturile de aer se disipă energie.
• Când aerul curge peste o suprafaţă solidă se formează un strat subţire între curentul principal şi suprafaţă, numit strat limită.
• Când aerul curge deasupra oricărei suprafeţe par9culele de aer în contact cu suprafaţa se ataşează de ea asIel încât viteza rela9vă a aerului la suprafaţă devine zero.
– Frecarea de suprafaţă (superficială) • Această forţă previne ca o placă subţire şi plată, plasată orizontal în
calea unui curent de aer să fie deplasată odată cu acesta. • Frecarea de suprafaţă este rezistenţa vâscoasă generată în
interiorul stratului limită în momentul în care aerul curge deasupra unei suprafeţe solide.
• Frecarea de suprafaţă este dependentă de suprafaţa peste care curge aerul, rugozitatea sau fineţea suprafeţei şi viteza aerului.
• O suprafaţă fină permite curgerii aerului să a9ngă viteza de curgere liberă a aerului mai aproape de suprafaţă, în 9mp ce o suprafaţă rugoasă lărgeşte limitele, asIel încât viteza maximă de curgere a aerului va fi a9nsă la o distanţă mai mare de suprafaţă.
• Stratul limită mai gros, asociat cu suprafaţa rugoasă, va determina forfecarea mai multor straturi de aer adiacente, determinând o rezistenţă mai mare a mişcării aerului în comparaţie cu o suprafaţă fină.
• Un automobil care se deplasează dizlocuieşte aerul din faţa sa asIel încât aerul este obligat să curgă pe lângă şi spre spatele automobilului.
• Curgerea aerului în jurul automobilului poate fi vizualizata cu ajutorul liniilor de curent, care sunt linii imaginare de curgere.
• Spaţiul dintre profilul superior a liniilor de curenţi de aer orizontali din exterior, in relaţie cu suprafaţa căii de rulare generată când corpul este în mişcare, se poate considera că cons9tue un efect “Venturi”.
• Distribuţia presiunii în secţiunea longitudinală a structurii caroseriei unui autovehicul
• Când viteza curgerii aerului este redusă, substraturile din interiorul stratului limită pot să alunece unul peste celălalt la viteze diferite, cu frecare foarte mică (curgere laminară).
• La viteze mari ale aerului substraturile din interiorul stratului limită îşi măresc de asemenea viteza de alunecare rela9vă, până când o creştere corespunzătoare frecării dintre straturile interioare determină substraturile să se rupă aleatoriu de la direcţia generală de mişcare; apoi se rotesc şi formează vârtejuri (curgere turbulenta),
• Un strat limită deasupra suprafeţei frontale a unui corp, (ex.plafonul), va fi de obicei laminar, dar cu cât se apropie de zona posterioară va fi a9ns un punct de tranziţie, unde stratul limită trece de la o curgere laminară la una turbulentă.
• În 9mp ce viteza automobilului creşte, punctul de tranziţie 9nde să se deplaseze către zona frontală, asIel zona laminară a stratului limită se va reduce şi se va mări zona turbulentă a stratului limită (un nivel mai ridicat de frecare între aer si suprafeţe).
• Curenţii de aer care curg d e a s u p r a c a r o s e r i e i automobilului 9nd să urmărească fidel conturul caroseriei în afară de cazul când apara o schimbare bruscă a formei
• Capota frontală este de obicei uşor curbată şi coboară spre prabriz, de aici urmează un parbriz cu profil ascendent, urmat de un plafon curbat, dar orizontal; haionul are un profil descendent, iar la capătul lui se uneşte cu portbagajul sau con9nuă să coboare până când ajunge la limita posterioară a automobilului.
– Rezistenţa aerului • C ând a e ru l c u r ge
deasupra şi pe lângă o formă solidă, se formează v â r t e j u r i î n z o n a posterioară determinând curgerea să devieze de la curgerea lină şi uniformă.
• Aparat experimental pentru demonstrarea rezistenţei la înaintare
• Formula pentru calcularea rezistenţei care se opune unui corp care trece prin aer poate fi definită după cum urmează:
• Să presupunem că un corp plat se opune unei curgeri de aer şi că par9culele de aer sunt inelas9ce şi pur şi simplu cad de pe suprafaţa perpendiculară a discului.
• Densitatea aerului este unitatea de masă pe volum şi un metru cub de aer la nivelul mării are o masă aproxima9vă de 1.255 kg, asIel densitatea aerului este 1.255kg/m3.
• Cunoastem: masa m [kg], volumul Q [m3], densitatea ρ [kg/m]
• Aşadar:
ρ = m/Q [kg/m3]
m = ρ·∙Q [kg]
Densitatea aerului ρ [kg/m3]
Aria frontală a discului A [m2]
Viteza aerului care loveşte suprafaţa v [m/s]
Volumul de aer care loveşte discul pe secundă Q = v·∙A [m3]
Mişcarea masică a aerului pe secundă ρ·∙Q = ρ × v·∙A
Deci, Q = v·∙A
Impulsul aerului ρ·∙Q·∙v = ρ·∙v·∙A·∙v
AsIel impulsul aerului pierdut pe secundă ρ·∙A·∙v2
Din a doua lege a lui Newton rezultă forţa pe disc
A·∙v2
!!! Cu toate acestea, presiunea experimentală a aerului asupra discului
este aproxima*v 0.6 din forţa calculată !!!
• Forţa teore9că de curgere a aerului nu este egală cu forţa experimentală care exercită asupra discului, dar s-‐a descoperit că este proporţională cu forţa teore9că.
AsIel: F ∝Av2 , rezultă că rezistenţa aerului este data de
F =cD� A�v2 ,unde cD este coeficientul de proporţionalitate. Constanta cD este cunoscută ca şi coeficient de rezistenţă la înaintare (coeficient aerodinamic), este adimensional şi valoarea sa va depinde de forma corpului expus la curentul de aer.
• Coeficientul de rezistenţă a a e r u l u i e s t e o cuan9ficare a eficienţei formei aerodinamice a caroseriei în reducerea rezistenţei aerului la deplasarea înainte a unui automobil.
• Un coeficient de rezistenţă a aerului redus, presupune c a f o rma c a ro se r i e i automobilului să fie în aşa fel încât să îi confere o deplasare uşoară prin aerul vâscos înconjurător cu o rezistenţă minimă
Tip automobil
Coeficient de rezistenta a aerului
Automobil sport 0,22 – 0,3
Sedan 0,28 – 0,4
Dubă uşoară 0,35 – 0,5
Autobuze şi
autocare 0,4 – 0,8
Autobuze
articulate 0,55 – 0,8
Autotren 0,7 – 0,9
• Siajul este volumul de aer turbulent produs în partea posterioară a unui automobil în mişcare care 9nde să se deplaseze odată cu el.
• Siajul are aria secţiunii transversale aproxima9v egală cu cea a zonei ver9cale a por9erei portbagajului plus proiecţia suprafaţei din spate, formată dintre nivelul la care curgerea aerului se separă de linia descendentă a lunetei şi limita superioară a por9erei portbagajului.
• O comparaţie a rezistenţei curgerii aerului pentru diferite forme în relaţie cu coeficientul de rezistenţă al aerului este prezentat după cum urmează:
• Disc circular : curgerea aerului este direct pe partea frontală, şi apare o încetare bruscă a diferenţei de presiune.
• Separarea curgerii are loc pe inel; aceasta determină un vortex mare de siaj şi un coeficient aerodinamic de 1,15.
UTC – N LUCRARE DE LICEN!" pag.45
aceasta determin! un vortex mare de siaj "i un coeficient aerodinamic
corespunz!tor de 1,15.
b) Cub (figura 2.15 b): Curgerea aerului este direct pe partea frontal!, dar un strat
limit! determin! întârzierea separ!rii curgerii; cu toate acestea vortexul de siaj creat
r!mâne mare, la fel "i coeficientul aerodinamic de 1,05.
c) Con la 600 (figura 2.15 c): Cu forma desf!cut!, de con, aerul curge spre vârful
conului "i apoi se desparte pe direc#ii paralele cu supraf#a conului. Separarea
curgerii are loc tot la periferie astfel producând un vortex de siaj larg. Acest profil
reduce coeficientul aerodinamic la 0,5 în compara#ie cu discul circular "i cu blocul
cubic.
Figura 15. Coeficientul de rezisten!" a aerului pentru diferite forme solide
d) Sfera (figura 2.15 d): Curgerea de aer în direce#ia sferei, este deviat! astfel încât s!
curg! dinspre centru în jurul suprafe#ei divergente "i peste o mic! por#iune
convergent! a suprafe#ei jum!t!#ii posterioare, înainte ca separarea curgerii s! aib!
loc. Astfel exist! o mic! reducere a vortexului de siaj "i o reducere similar! a
coeficientul aerodinamic pân! la 0,47 comparat cu conul la 600.
e) Emisfer# (figura 2.15 e): Curgerea de aer este în direc#ia "i spre exterior dinspre
interiorul hemisferei. Forma hemisferei se aliniaz! gradual cu direc#ia principal! de
curgere, dup! care separarea curgerii are loc la periferie. Dintr-un motiv necunoscut
(este posibil ca datorit! alinierii graduale a suprafe#ei curburii cu direc#ia de curgere
a aerului lâng! inel) hemisfera ofer! un coeficient aerodinamic mai redus decât al
conului "i sfereie. Acesta este de 0,42.
• Cub: Curgerea aerului este direct pe partea frontală, dar un strat limită determină întârzierea separării curgerii; cu toate acestea vortexul de siaj creat rămâne mare, la fel şi coeficientul aerodinamic de 1,05.
UTC – N LUCRARE DE LICEN!" pag.45
aceasta determin! un vortex mare de siaj "i un coeficient aerodinamic
corespunz!tor de 1,15.
b) Cub (figura 2.15 b): Curgerea aerului este direct pe partea frontal!, dar un strat
limit! determin! întârzierea separ!rii curgerii; cu toate acestea vortexul de siaj creat
r!mâne mare, la fel "i coeficientul aerodinamic de 1,05.
c) Con la 600 (figura 2.15 c): Cu forma desf!cut!, de con, aerul curge spre vârful
conului "i apoi se desparte pe direc#ii paralele cu supraf#a conului. Separarea
curgerii are loc tot la periferie astfel producând un vortex de siaj larg. Acest profil
reduce coeficientul aerodinamic la 0,5 în compara#ie cu discul circular "i cu blocul
cubic.
Figura 15. Coeficientul de rezisten!" a aerului pentru diferite forme solide
d) Sfera (figura 2.15 d): Curgerea de aer în direce#ia sferei, este deviat! astfel încât s!
curg! dinspre centru în jurul suprafe#ei divergente "i peste o mic! por#iune
convergent! a suprafe#ei jum!t!#ii posterioare, înainte ca separarea curgerii s! aib!
loc. Astfel exist! o mic! reducere a vortexului de siaj "i o reducere similar! a
coeficientul aerodinamic pân! la 0,47 comparat cu conul la 600.
e) Emisfer# (figura 2.15 e): Curgerea de aer este în direc#ia "i spre exterior dinspre
interiorul hemisferei. Forma hemisferei se aliniaz! gradual cu direc#ia principal! de
curgere, dup! care separarea curgerii are loc la periferie. Dintr-un motiv necunoscut
(este posibil ca datorit! alinierii graduale a suprafe#ei curburii cu direc#ia de curgere
a aerului lâng! inel) hemisfera ofer! un coeficient aerodinamic mai redus decât al
conului "i sfereie. Acesta este de 0,42.
• Con la 600 : aerul curge spre vârful conului şi apoi se desparte pe direcţii paralele cu suprafţa conului. Separarea curgerii are loc tot la periferie asIel producând un vortex de siaj larg. Acest profil reduce coeficientul aerodinamic la 0,5 în comparaţie cu discul circular şi cu blocul cubic.
UTC – N LUCRARE DE LICEN!" pag.45
aceasta determin! un vortex mare de siaj "i un coeficient aerodinamic
corespunz!tor de 1,15.
b) Cub (figura 2.15 b): Curgerea aerului este direct pe partea frontal!, dar un strat
limit! determin! întârzierea separ!rii curgerii; cu toate acestea vortexul de siaj creat
r!mâne mare, la fel "i coeficientul aerodinamic de 1,05.
c) Con la 600 (figura 2.15 c): Cu forma desf!cut!, de con, aerul curge spre vârful
conului "i apoi se desparte pe direc#ii paralele cu supraf#a conului. Separarea
curgerii are loc tot la periferie astfel producând un vortex de siaj larg. Acest profil
reduce coeficientul aerodinamic la 0,5 în compara#ie cu discul circular "i cu blocul
cubic.
Figura 15. Coeficientul de rezisten!" a aerului pentru diferite forme solide
d) Sfera (figura 2.15 d): Curgerea de aer în direce#ia sferei, este deviat! astfel încât s!
curg! dinspre centru în jurul suprafe#ei divergente "i peste o mic! por#iune
convergent! a suprafe#ei jum!t!#ii posterioare, înainte ca separarea curgerii s! aib!
loc. Astfel exist! o mic! reducere a vortexului de siaj "i o reducere similar! a
coeficientul aerodinamic pân! la 0,47 comparat cu conul la 600.
e) Emisfer# (figura 2.15 e): Curgerea de aer este în direc#ia "i spre exterior dinspre
interiorul hemisferei. Forma hemisferei se aliniaz! gradual cu direc#ia principal! de
curgere, dup! care separarea curgerii are loc la periferie. Dintr-un motiv necunoscut
(este posibil ca datorit! alinierii graduale a suprafe#ei curburii cu direc#ia de curgere
a aerului lâng! inel) hemisfera ofer! un coeficient aerodinamic mai redus decât al
conului "i sfereie. Acesta este de 0,42.
• Sfera: Curgerea de aer în direceţia sferei, este deviată asIel încât să curgă dinspre centru în jurul suprafeţei divergente şi peste o mică porţiune convergentă a suprafeţei jumătăţii posterioare, înainte ca separarea curgerii să aibă loc. AsIel există o mică reducere a vortexului de siaj şi o reducere similară a coeficientul aerodinamic până la 0,47.
UTC – N LUCRARE DE LICEN!" pag.45
aceasta determin! un vortex mare de siaj "i un coeficient aerodinamic
corespunz!tor de 1,15.
b) Cub (figura 2.15 b): Curgerea aerului este direct pe partea frontal!, dar un strat
limit! determin! întârzierea separ!rii curgerii; cu toate acestea vortexul de siaj creat
r!mâne mare, la fel "i coeficientul aerodinamic de 1,05.
c) Con la 600 (figura 2.15 c): Cu forma desf!cut!, de con, aerul curge spre vârful
conului "i apoi se desparte pe direc#ii paralele cu supraf#a conului. Separarea
curgerii are loc tot la periferie astfel producând un vortex de siaj larg. Acest profil
reduce coeficientul aerodinamic la 0,5 în compara#ie cu discul circular "i cu blocul
cubic.
Figura 15. Coeficientul de rezisten!" a aerului pentru diferite forme solide
d) Sfera (figura 2.15 d): Curgerea de aer în direce#ia sferei, este deviat! astfel încât s!
curg! dinspre centru în jurul suprafe#ei divergente "i peste o mic! por#iune
convergent! a suprafe#ei jum!t!#ii posterioare, înainte ca separarea curgerii s! aib!
loc. Astfel exist! o mic! reducere a vortexului de siaj "i o reducere similar! a
coeficientul aerodinamic pân! la 0,47 comparat cu conul la 600.
e) Emisfer# (figura 2.15 e): Curgerea de aer este în direc#ia "i spre exterior dinspre
interiorul hemisferei. Forma hemisferei se aliniaz! gradual cu direc#ia principal! de
curgere, dup! care separarea curgerii are loc la periferie. Dintr-un motiv necunoscut
(este posibil ca datorit! alinierii graduale a suprafe#ei curburii cu direc#ia de curgere
a aerului lâng! inel) hemisfera ofer! un coeficient aerodinamic mai redus decât al
conului "i sfereie. Acesta este de 0,42.
• Emisferă: Curgerea de aer este în direcţia şi spre exterior dinspre interiorul hemisferei. Forma hemisferei se aliniază gradual cu direcţia principală de curgere, după care separarea curgerii are loc la periferie.
• Datorită alinierii graduale a suprafeţei curburii cu direcţia de curgere a aerului lângă inel, hemisfera oferă un coeficient aerodinamic mai redus decât al conului şi al sferei, de 0,42.
UTC – N LUCRARE DE LICEN!" pag.45
aceasta determin! un vortex mare de siaj "i un coeficient aerodinamic
corespunz!tor de 1,15.
b) Cub (figura 2.15 b): Curgerea aerului este direct pe partea frontal!, dar un strat
limit! determin! întârzierea separ!rii curgerii; cu toate acestea vortexul de siaj creat
r!mâne mare, la fel "i coeficientul aerodinamic de 1,05.
c) Con la 600 (figura 2.15 c): Cu forma desf!cut!, de con, aerul curge spre vârful
conului "i apoi se desparte pe direc#ii paralele cu supraf#a conului. Separarea
curgerii are loc tot la periferie astfel producând un vortex de siaj larg. Acest profil
reduce coeficientul aerodinamic la 0,5 în compara#ie cu discul circular "i cu blocul
cubic.
Figura 15. Coeficientul de rezisten!" a aerului pentru diferite forme solide
d) Sfera (figura 2.15 d): Curgerea de aer în direce#ia sferei, este deviat! astfel încât s!
curg! dinspre centru în jurul suprafe#ei divergente "i peste o mic! por#iune
convergent! a suprafe#ei jum!t!#ii posterioare, înainte ca separarea curgerii s! aib!
loc. Astfel exist! o mic! reducere a vortexului de siaj "i o reducere similar! a
coeficientul aerodinamic pân! la 0,47 comparat cu conul la 600.
e) Emisfer# (figura 2.15 e): Curgerea de aer este în direc#ia "i spre exterior dinspre
interiorul hemisferei. Forma hemisferei se aliniaz! gradual cu direc#ia principal! de
curgere, dup! care separarea curgerii are loc la periferie. Dintr-un motiv necunoscut
(este posibil ca datorit! alinierii graduale a suprafe#ei curburii cu direc#ia de curgere
a aerului lâng! inel) hemisfera ofer! un coeficient aerodinamic mai redus decât al
conului "i sfereie. Acesta este de 0,42.
• Tip „picătură”: Dacă proporţiile dintre lungime şi diametru sunt bine alese (0.25), forma obţinută poate menţine un strat limită înainte ca separarea curgerii să apară, aproape până la capătul cozii.
• AsIel rezistenţa mişcării corpului va fi datorată mişcării vâscoase a aerului şi foarte puţin influenţată de către vortexul siajului. Cu acest contur coeficientul de rezistenţă a aerului poate să scadă până la 0,05.
UTC – N LUCRARE DE LICEN!" pag.45
aceasta determin! un vortex mare de siaj "i un coeficient aerodinamic
corespunz!tor de 1,15.
b) Cub (figura 2.15 b): Curgerea aerului este direct pe partea frontal!, dar un strat
limit! determin! întârzierea separ!rii curgerii; cu toate acestea vortexul de siaj creat
r!mâne mare, la fel "i coeficientul aerodinamic de 1,05.
c) Con la 600 (figura 2.15 c): Cu forma desf!cut!, de con, aerul curge spre vârful
conului "i apoi se desparte pe direc#ii paralele cu supraf#a conului. Separarea
curgerii are loc tot la periferie astfel producând un vortex de siaj larg. Acest profil
reduce coeficientul aerodinamic la 0,5 în compara#ie cu discul circular "i cu blocul
cubic.
Figura 15. Coeficientul de rezisten!" a aerului pentru diferite forme solide
d) Sfera (figura 2.15 d): Curgerea de aer în direce#ia sferei, este deviat! astfel încât s!
curg! dinspre centru în jurul suprafe#ei divergente "i peste o mic! por#iune
convergent! a suprafe#ei jum!t!#ii posterioare, înainte ca separarea curgerii s! aib!
loc. Astfel exist! o mic! reducere a vortexului de siaj "i o reducere similar! a
coeficientul aerodinamic pân! la 0,47 comparat cu conul la 600.
e) Emisfer# (figura 2.15 e): Curgerea de aer este în direc#ia "i spre exterior dinspre
interiorul hemisferei. Forma hemisferei se aliniaz! gradual cu direc#ia principal! de
curgere, dup! care separarea curgerii are loc la periferie. Dintr-un motiv necunoscut
(este posibil ca datorit! alinierii graduale a suprafe#ei curburii cu direc#ia de curgere
a aerului lâng! inel) hemisfera ofer! un coeficient aerodinamic mai redus decât al
conului "i sfereie. Acesta este de 0,42.
a
b
a/b=0.25
• Forma caroseriei automobilului influenţează direct rezistenţa la înaintare. Dacă autovehiculul ar avea forma 9p „picătură”, conturul caroseriei ar permite ca separarea straturilor să aibă loc doar aproape de capătul cozii, iar suprafaţa supusă vârtejurilor şi a depresiunii ar fi minimă.
UTC – N LUCRARE DE LICEN!" pag.46
f) Tip „pic#tur#” (figura 2.15 f): Dac! propor"iile dintre lungime #i diametru sunt
bine ales, de exemplu 0.25, forma ob"inut! poate men"ine un strat limit! înainte ca
separarea curgerii s! apar!, aproape pân! la cap!tul cozii. Astfel rezisten"a mi#c!rii
corpului va fi datorat! mi#c!rii vâscoase a aerului #i foarte pu"in influen"at! de c!tre
vortexul siajului. Cu acest contur coeficientul de rezisten"! a aerului poate s! scad!
pân! la 0,05.
Forma caroseriei automobilului influen"eaz! direct rezisten"a la înaintare. Dac!
conturul caroseriei este în a#a fel încât stratul limit! se ata#eaz! de zona convergent! a
spatelui autovehiculului, zona cu vârtejuri este redus! considerabil, la fel este redus! #i
rezisten"a la înaintare. Dac! autovehiculul ar avea forma tip „pic!tur!”, conturul caroseriei
ar permite ca separarea straturilor s! aib! loc doar aproape de cap!tul cozii (figura 2.16 a),
iar suprafa"a supus! vârtejurilor #i a depresiunii ar fi minim!. Este impractic s! proiect!m o
Figura 2.16. Rezisten!a la înaintare de baz"
caroserie tip „pic!tur!” cu o coad! alungit!, îns!, dac! t!iem coada în punctul în care are
loc separarea curgerii (figura 2.16 b), vârtejurile #i depresiunea este aceea#i ca #i în primul
caz. Suprafa"a sec"iunii transversale unde separarea curgerii ar avea loc se nume#te
suprafa"! de baz!, iar depresiunea creat! se nume#te rezisten"a la înaintare de baz!.
Constructorii de autovehicule proiecteaz! caroseriile pu"in îngustate înspre zona
posterioar!, pentru ca separarea curgerii s! aib! loc pu"in înainte de puntea spate.
Vârtejurile sunt create în jurul diferitelor zone ale unui autovehicul aflat în mi#care.
Vârtejurile pot fi descrise ca mase de aer care se învârtesc sub forma unui cilindru (figura
2.17). Viteza unghiular! periferic! este minim!, iar viteza unghiular! aproape de centrul
cilindrului este maxim!, astfel viteza #i raza fiind într-o rela"ie de propor"ionalitate invers!.
Cu toate acestea, în zona central! a cilindrului exist! o zon! în care nu este mi#care, numit!
• Nu este prac9c proiectarea unei caroseri 9p „picătură”. • Dacă tăiem coada în punctul în care are loc separarea
curgerii, vârtejurile şi depresiunea au aprox. aceleasi valori. • Constructorii de autovehicule proiectează caroseriile puţin
îngustate înspre zona posterioară, pentru ca separarea curgerii să aibă loc puţin înainte de puntea spate.
UTC – N LUCRARE DE LICEN!" pag.46
f) Tip „pic#tur#” (figura 2.15 f): Dac! propor"iile dintre lungime #i diametru sunt
bine ales, de exemplu 0.25, forma ob"inut! poate men"ine un strat limit! înainte ca
separarea curgerii s! apar!, aproape pân! la cap!tul cozii. Astfel rezisten"a mi#c!rii
corpului va fi datorat! mi#c!rii vâscoase a aerului #i foarte pu"in influen"at! de c!tre
vortexul siajului. Cu acest contur coeficientul de rezisten"! a aerului poate s! scad!
pân! la 0,05.
Forma caroseriei automobilului influen"eaz! direct rezisten"a la înaintare. Dac!
conturul caroseriei este în a#a fel încât stratul limit! se ata#eaz! de zona convergent! a
spatelui autovehiculului, zona cu vârtejuri este redus! considerabil, la fel este redus! #i
rezisten"a la înaintare. Dac! autovehiculul ar avea forma tip „pic!tur!”, conturul caroseriei
ar permite ca separarea straturilor s! aib! loc doar aproape de cap!tul cozii (figura 2.16 a),
iar suprafa"a supus! vârtejurilor #i a depresiunii ar fi minim!. Este impractic s! proiect!m o
Figura 2.16. Rezisten!a la înaintare de baz"
caroserie tip „pic!tur!” cu o coad! alungit!, îns!, dac! t!iem coada în punctul în care are
loc separarea curgerii (figura 2.16 b), vârtejurile #i depresiunea este aceea#i ca #i în primul
caz. Suprafa"a sec"iunii transversale unde separarea curgerii ar avea loc se nume#te
suprafa"! de baz!, iar depresiunea creat! se nume#te rezisten"a la înaintare de baz!.
Constructorii de autovehicule proiecteaz! caroseriile pu"in îngustate înspre zona
posterioar!, pentru ca separarea curgerii s! aib! loc pu"in înainte de puntea spate.
Vârtejurile sunt create în jurul diferitelor zone ale unui autovehicul aflat în mi#care.
Vârtejurile pot fi descrise ca mase de aer care se învârtesc sub forma unui cilindru (figura
2.17). Viteza unghiular! periferic! este minim!, iar viteza unghiular! aproape de centrul
cilindrului este maxim!, astfel viteza #i raza fiind într-o rela"ie de propor"ionalitate invers!.
Cu toate acestea, în zona central! a cilindrului exist! o zon! în care nu este mi#care, numit!
• Vârtejurile sunt create în jurul diferitelor zone ale unui autovehicul aflat în mişcare. Vârtejurile pot fi descrise ca mase de aer care se învârtesc sub forma unui cilindru.
• Viteza unghiulară periferică este minimă, iar viteza unghiulară aproape de centrul cilindrului este maximă, asIel viteza şi raza fiind într-‐o relaţie de proporţionalitate inversă.
• În zona centrală a cilindrului există o zonă în care nu este mişcare, numită miez sta9c. În această zonă are loc forfecarea viscoasă dintre straturile adiacente a miezului sta9c şi vârtejul de aer, asIel în interiorul vârtejului va fi o depresiune.
• Pentru un autovehicul in miscare, curenţii de aer interacţionează de-‐a lungul profilului lateral, spre partea superioară a muchiilor, pe părţi opuse, formând un vârtej orientat spre interior care con9nuă să se rotească o anumită distanţă după automobilul. UTC – N LUCRARE DE LICEN!" pag.48
Fgura 2.18. Vârtejuri de deplasare
Zonele de separare care se formeaz! între capot! "i parbrizul fa#!, parbrizul spate "i
capota portbagajului "i portbagajul "i farurile spate tind s! genereze vârtejuri transversale
ata"ate (figura 2.19 a "i b). Vârtejurile ata"ate din zona frontal! se formeaz! în zona
stâlpului „A”, "i apoi se extind de-a lungul geamurilor laterale pân! în spatele si dup!
automobil. Orice surplus al vârtejurilor ata"ate parbrizului spate "i farurilor spate se unesc
"i înt!resc vârtejurile laterale (figura 2.19 b); produ"ii acestor vârtejuri transversale
secundare se combin! "i m!resc urma vârtejurilor principale.
Figura 2.19. Vârtejuri transeversale !i de deplasare
– Fo r ţ e ae rod inam i ce c e a c ţ i onea ză a sup ra autovehiculelor
• Coeficientul aerodinamic ascensional cL este diferenţa dintre presiunea creată deasupra şi sub caroseria unui vehicul în 9mp ce acesta se deplasează în aerul viscos înconjurător.
• Se va produce o forţă rezultantă care apasă sau ridică automobilul, în funcţie de forma acestuia;
• Forţa de ridicare (forţă ascensională pozi9vă) este nedorită, deoarece reduce aderenţa automobilului, în 9mp ce forţă ascensională nega9vă creşte aderenţa automobilului.
• Efectele gărzii la sol asupra vitezei de curgere, presiunii şi aerodinamicii
a) Garda la sol mare -‐> forta de apasare
b) Garda la sol mica -‐> forta de ridicare (portanta)
b
h
h/b
• Curgerea aerului peste un disc plat şi un profil aerodinamic, ambele înclinate
• Proporţionalitatea dintre cL (coeficient aerodinamic ascensional) şi cD (coeficient aerodinamic) şi unghiul de atac pentru o formă aerodinamică
cD cL
– Influenţa formei frontale
cD=0.224 ; cL=+0.20
cD=0.223 ; cL=+0.02
cD=0.240 ; cL=-‐0.10
cL (coeficient aerodinamic ascensional) şi cD (coeficient aerodinamic)