Unghiuri Utilizate in Masurarea Soarelui Pe Bolta Cereasca
-
Upload
nicoleta-zeciu -
Category
Documents
-
view
220 -
download
3
description
Transcript of Unghiuri Utilizate in Masurarea Soarelui Pe Bolta Cereasca
UNIVERSITATEA POLITEHNICA BUCURESTI
UNGHIURI UTILIZATE IN MASURAREA
SOARELUI PE BOLTA CEREASCA
NUME: ZECIU NICOLETA
GRUPA: 744
Informatii generale privind SoareleLa fel ca şi celelalte stele, Soarele este o enormă sferă cu raza de 695.000 km, având o
densitate medie de 1400 kg/m3, iar masa lui reprezintă 99,85% din masa totala a sistemului
solar. El este format în principal din hidrogen ( 71% hidrogen, 27% heliu şi 2% alte elemente). În
centrul Soarelui temperatura este de 15.6 milioane grade Kelvin iar presiunea este de 250
miliarde atmosfere, de 100 de milioane de ori mai mare decât cea din centrul Pământului. În
centrul miezului, densitatea Soarelui este de 150 de ori mai mare decât cea a apei. Energia
solară (386 miliarde de miliarde de megawaţi) provine din reacţiile termonucleare ce au loc în
nucleul sau, unde la temperaturi ridicate patru nuclee de hidrogen fuzionează pentru a produce
un nucleu de heliu cu eliberarea unei energii uriaşe. În fiecare secunda, aproximativ 700000000
tone de hidrogen sunt convertite în 695000000 tone de heliu şi 5000000 tone de energie sub
formă de raze gama. Energia eliberată în acest proces este echivalentă cu cea eliberată de
explozia a 100 de miliarde de bombe cu hidrogen pe secundă. În drumul său spre suprafaţa,
energia este continuu absorbită şi reemisă la temperaturi tot mai scăzute astfel încât în
momentul când ajunge la suprafaţa, este în mare parte lumină vizibila.
Pentru ultima porţiune de 20% din distanţa pe care ii are de parcurs până la suprafaţa,
energia este transportată mai mult prin convecţie decât prin radiaţie.
Soarele este format dintr-o parte centrală şi atmosfera solară. Atmosfera solară este
compusă din: fotosfera, cromosfera şi coroana solară.
Radiaţia solaraSoarele este o masa de materie gazoasă şi fierbinte care emite radiaţii la o temperatura
efectiva de aproximativ 6000oC şi care degaja cantităţi enorme de energie la suprafaţa lui. O
mică fracţiune din această energie ajunge pe Pământ.
Din punct de vedere observaţional, radiaţia solară este caracterizată cantitativ prin
marimea numită constanta solara. Constanta solară reprezintă cantitatea de energie solară
(integrala) ce este primită pe o suprafaţă normala (plasată perpendicular pe directia razelor
solare) situată la limita atmosferei terestre, la distanţa medie a Pământului de Soare, în
unitatea de timp. Valoarea constantei solare este de 1,355 kW/m2 (1.94 cal/cm pătrat pe
minut). Această valoare se modifică datorită variaţiei periodice a distantei Pământ – Soare şi
datorită fenomenelor solare.
Fluxul integral de energie radiantă care vine de la Soare spre Pământ este variabil, în
funcţie de variaţia distantei Pământ – Soare. Distanţa medie Pământ - Soare este de
aproximativ 149 milioane km, iar traiectoria Pământului în jurul Soarelui este o usoară elipsă
excentrica; această distanţă se modifică periodic odată cu solstiţiul de vara, respectiv solstiţiul
de iarna.
Radiaţia ce vine de la soare include tot spectrul radiaţiei electromagnetice. Atmosfera
terestră este transparentă la majoritatea radiaţiilor de anumite lungimi de undă din spectrul
vizibil dar absoarbe radiaţia ultravioleta. O parte din lumina este reflectată înapoi în spaţiu de
catre nori. Altă parte din radiaţie este reflectată de suprafaţa pământului, în special de zapadă
şi gheaţa. Procentul de radiaţie solară absorbită de pământ depinde de abundenţa şi distributia
norilor, pământului, apei, ghetii şi a vegetaţiei. Albedo-ul este procentul de radiaţie reflectată
comparativ cu cea absorbita. Oceanele au un albedo scazut (7 la 23 %), deoarece apă este
întunecată şi absoarbe lumina incidenta. Suprafaţa pământului are un albedo ce se modifică de
la scazut la moderat (8-35 %). Gheaţa are un albedo ridicat (40-90%), ea reflectând majoritatea
luminii ce cade pe ea. Un albedo mediu este în jur de 30%.
Radiaţia globala primită de la Soare de catre o suprafaţa orizontala la nivelul solului,
pentru o zi senina, se compune din suma între radiaţia directă şi radiaţia difuza.Radiaţia solară
directă depinde de orientarea suprafeţei receptoare.Radiaţia difuză poate fi considerată
aceeaşi, indiferent de orientarea suprafeţei receptoare, chiar dacă în realitate există mici
diferente.
Radiaţia solară este influentată de modificarea unghiului de înaltime al Soarelui, a
înclinarii axei Pământului, de modificarea distantei Pământ – Soare precum şi de latitudinea
geografica.
Factorii meteorologici care au o influentă importantă asupra radiaţiei solare la suprafaţa
Pământului sunt: transparentă atmosferei, nebulozitatea, felul şi pozitia norilor.
Relaţia dintre factorii meteorologici şi radiaţia solară este monitorizată lunar şi pentru
fiecare anotimp în diferite zone.
Schema generala de functionare a unui piranometruÎn contextul actualei crize energetice relativ acute, comunitatea ştiinţifică
internaţională,reconsideră toate abordările referitoare la energiile regenerabile. Între acestea,
energia solară prezintă unul dintre cele mai importante potenţiale, peste tot în lume, deoarece
pentru o perioadă de timp foarte lungă, Soarele poate fi considerat o uriaşa sursă gratuită de
energie.
Aşa cum s-a arătat anterior, nivelul intensităţii radiaţiei solare, în afara limitelor
atmosferei,este relativ constant, a fost denumit constanta solară şi această valoare a fost
determinată experimental prin măsurători cu tehnologie specifică sateliţilor, obţinându-se o
valoare de cca. 1350…1366W/m2.
De la limita atmosferei, până la suprafaţa terestră, intensitatea radiaţiei solare se reduce
datorită câtorva efecte cunoscute (reflexie, dispersie, absorbţie, etc.), iar valoarea intensităţii
radiaţiei solare, la nivelul solului, prezintă valori diferite, în funcţie de:
- Poziţia geografică (latitudine, longitudine, altitudine);
- Condiţii meteorologice;
- Prezenţa sau absenţa poluării, etc.
Există două tipuri de radiaţie solară, care se manifestă la nivelul solului şi anume
radiaţiadirectă şi radiaţia difuză, suma dintre cele două reprezentând radiaţia totală.
În continuare va fi prezentat un sistem original de monitorizare a intensităţii radiaţiei
solare,realizat pentru a măsura şi a permite calculul intensităţii tuturor celor trei tipuri de
radiaţie solară.
Acest sistem de monitorizare a fost implementat în localitatea Cluj Napoca, la sediul
Facultăţii deMecanică.
Pentru măsurarea intensităţii radiaţiei solare totale şi difuze, au fost utilizate două
piranometre de tip CMP3, ale companiei Kipp & Zonen din Olanda. Unul a fost utilizat pentru
determinarea intensităţii radiaţiei totale, iar celălat (umbrit în timpul realizării experimentelor),
a fost utilizat pentru determinarea intensităţii radiaţiei solare difuze. În figură 2.1, este
prezentat modelul 3D al unui piranometru, iar în figura 2.2, schema constructivă a unui
piranometru.
1 – circuit electronic imprimat; 2 – senzor de radiaţie solară; 3 – dom de sticlă;
4 – corp; 5 – conector electric; 6 – cablu electric; 7 – şurub pentru reglarea
nivelului orizontal; 8 – elemente de fizare; 9 – capac pt acces la conexiunile electrice;
10 – conector electric filetat; 11 – poloboc.
În tabelul alăturat sunt prezentate câteva caracteristici ale piranometrelor utilizate
Caracteristica ValoareTimpderăspuns(95%) 18sRatăanualădemodificareastabilităţii ±1%
Neliniaritate(0…1000W/m2) ±2.5%
Eroaredirecţională(la80°şi 1000W/m2) ±20W/m2Dependenţasensibilităţiidetemperatură ±5%(-10…+40°C)
Eroaremaximăla1000W/m2 ±2%Sensibilitate 5…15µV/W/m2Domeniultemperaturilordelucru -40…+80°CDomeniulspectral 310…2800nmIntensitateamaximăaradiaţieisolare 2000W/m2Acurateţezilnicăestimată ±10%
caracteriticile piranometrelor utilizate
Masurarea radiatiei difuze si globaleDeterminarea intensitatii radiatiei difuze se face cu ajutorul piranometrelor,
instrumente prevazute cu un ecran care nu lasa radiatia directa sa ajunga la partea receptoare.
Tot cu piranometrele se poate masura intensitatea radiatiei globale, daca indepartam ecranul
respectiv. Ca si celelalte instrumente actinometrice, ele pot fi absolute si relative:
-piranometrul absolut tip Angstrom;
-piranometrul relativ Arago-Davy-Kalitin;
-piranometrul termoelectric Savinov-Ianisevski;
-piranometrul relativ Ianisevski;
-piranograful (actinograful) cu lamele bimetalice Robitsch.
Piranometrul absolut tip Angstrom:
Exprimă valoarea intensităţii radiaţiei difuze sau globale în cal/cm2min sau în ly/min .
Piesa sa receptoare este formată din două perechi de lame subţiri de manganin . O
pereche de lame este vopsită în negru şi absorb în totalitate radiaţiile ce cad pe ele , iar
cealaltă pereche este vopsită în alb de magneziu şi reflectă aproape în totalitate fluxurile solare.
Ele sunt dispuse alternativ şi sunt protejate de o calotă semisferică de sticlă , ce permite
trecerea radiaţiilor de undă scurtă (0,34-2,5) şi le reţine pe cele de undă lungă emise de
atmosferă sau de corpurile din jur . Această calotă are rolul şi de a anihila influenţele vântului şi
ale precipitaţiilor şi acţionează diferenţiat asupra radiaţiilor solare lăsând să ajungă către piesa
receptoare doar radiaţia solară difuză, cea directă fiind reflectată.
Ecranul de umbrire este un disc metalic vopsit în negru şi susţinut de o tijă.
Sudurile unor cupluri termoelectrice confecţionate din manganin şi constantan sunt
lipite de părţile inferioare ale lamelor .În circuitul acestora este conectat un galvanometru
sensibil. Lamele negre se încălzesc , în timp , prin absorbţia radiaţiei globale şi difuze ce cade pe
suprafaţa lor .În acelaşi timp , lamele albe păstrează temperatura mediului înconjurător .
Diferenţa termică creată astfel duce la apariţia unui curent termoelectric , care produce
devierea acului indicator al galvanometrului . Pentru aducerea acului în poziţia zero , lamele
albe sunt încălzite artificial , prin intermediul unui curent electric de compensaţie produs de o
baterie de elemente şi reglat de un reostat . Abia când temperaturile celor două perechi de
lame sunt egale , acul galvanometric revine în poziţia zero .
Cantităţile de căldură ce se produc în lamele negre (qn) şi în lamele albe (qa) depind de
coeficientul de absorbţie pentru radiaţia difuză sau globală a lamelor negre (n) şi a lamelor
albe (a) , de coeficientul de permeabilitate a sticlei (p) , de suprafaţa lamelor (s) şi de mărimea
intensităţii radiaţiei globale sau difuze: qn = 2I p n s şi qa = 2I p a s .
Cum cantitatea de căldură a lamelor negre trebuie să fie egală cu cea a lamelor albe , se
adaugă cantitatea de căldură produsă de curentul de compensaţie la cea a lamelor albe: q n =
qa + 2 60 cri2 , în care c – este constanta lui Joule (0,24) ; r – este rezistenţa introdusă în
circuit de reostat ( a curentului electric de compensaţie ) , iar i – este intensitatea curentului
electric de compensaţie citită de miliampermetru ( măsurată în mA ) .
Cum qn = 2I p n s şi qa = 2I p a s , iar qn = qa + 2 60 cri2 ⇒2I p n s = 2I p a s +
2 60 cri2 , de unde se deduce valoare intensităţii :
I = 60 cri2 / p s ( n - a ).
Pentru determinarea radiaţiei difuze piesa receptoare se umbreşte cu un ecran special ,
iar pentru măsurarea radiaţiei globale , ecranul se îndepărtează .
Sub acţiunea radiaţiei difuze lamele se încalzesc diferenţiat, dezvoltînd un curent
termoelectric care produce devierea acului galvanometric.
Pentru compensare se produce cu ajutorul unei baterii şi unui reostat o cantitate de
căldură egală cu cea produsă de radiaţia difuză în lamele negre. Când temperatura se
egalizează, acul galvanometric revine la 0.
I=intensitatea radiaţiei difuze care ajunge la lame;
p=coeficientul de permeabilitate a sticlei;
s=suprafaţa lamelor;
aa şi an=coeficienţii de absorbţie pentru radiaţia difuză a lamelor negre şi albe;
i=intensitatea curentului de compensare citit la miliampermetru;
c=constantă din legea lui Joule egală cu 0,24;
r=rezistenţa introdusă în circuit de reostat.
Formula de calcul este: ID,Q = K · i². Se realizează trei măsurători ale D şi tot atâtea ale
Q, media lor introducându-se în formula de calcul. Trebuie făcută obligatoriu următoarea
precizare: atunci când se determină radiaţia globală, ecranul de umbrire este detaşat, iar
anexarea lui se face doar în momentul determinării intensităţii radiaţiei difuze.
Formula de calcul obtinuta dupa inlocuirea lui Qn si Qa in formula Qn=Qa+2·60·0,24·r·i
Trebuie menţionat că , fluxul radiaţiei difuze este în funcţie de : înălţimea Soarelui deasupra
orizontului , nebulozitate , latitudine , altitudine , dar şi de prezenţa sa absenţa sratului de
zăpadă .
Piranometrul termoelectric Savinov-Ianisevski
Piranometrul termoelectric tip Ianîşevskieste un instrument radiometric relativ şi este
alcătuit din patru părţi principale : piesa receproare pentru radiaţii , suportul , ecranul de
umbrire şi dispozitivul de uscare .
Piesa receptoare este reprezentată de o termobaterie de formă pătrată cu latura de
3cm. Aceasta se compune dintr-o serie de termocupluri confecţionate din benzi subţiri de
manganin şi constantan . Sensibilitatea ei este de 8 mv la 1 cal / cm 2min , iar rezistenţa
termoelementelor este 30 ohmi .
Partea superioară a termobateriei ( care se expune radiaţiilor solare ) se vopseşte cu
negru de fum şi cu alb de magneziu asemenea unei table de şah .
Coeficientul de absorbţie pentru radiaţiile de undă scurtă au valori foarte mari în cazul
negrului de fum şi valori nesemnificative în cazul albului de magneziu . Din această cauză ,
sudurile de culoare neagră ale termobateriei se încălzesc sub incidenţa radiaţiei difuze sau
globale , iar cele de culoare albă rămân la temperatura mediului înconjurător . Diferanţa
termică apărută astfel generează un curent termoelectric a cărui intensitate se măsoară cu
galvanometrul cuplat la piranometru .
Termobateria se fixează pe o placă metalică de care este izolată cu ajutorul unei foiţe
subţiri de hârtie specială . La rândul său , placa se prinde cu şuruburi de corpul instrumentului.
De la termosudurile marginale ale bateriei pornesc doi conductori care fac legătura între
piranometru şi galvanometrul său . Deasupra plăcii metalice există o altă placă , decupată în
mijloc după dimensiunile termobateriei , cu care se găseşte în acelaşi plan orizontal . Aceasta
este fixată de prima cu ajutorul unor şuruburi mici şi poartă numele de diafragmă .
Calota semisferică de sticlă se prinde de inelul metalic, de care sunt prinse şi cele două
plăci . Aceasta are rolul de proteja termobateria împotriva vântului şi a precipitaţiilor şi de a
reţine radiaţiile de undă lungă , permiţând pătrunderea numai a radiţiilor de undă scurtă .
Capul piranometrului este format din cele două plăci metalice , inelul de fixare, calota
semisferică de sticlă şi termobaterie . Orizontalizarea instrumentului se realizează cu ajutorul
unei nivele cu bulă de aer, care este fixată pe o prelungire laterală a plăcii ce susţine
termobateria.
Suportul piranometrului este alcătuit dintr-un tub metalic fixat pe un trepied , care este
situat pe o placă metalică circulară .La extremitatea superioară a tubului se înşurubează în
poziţie orizontală capul piranometrului .Tot de suport este fixată şi o pârghie orizontală , la
capătul căreia este montată o tijă cilindrică prevăzută cu un disc metalic de umbrire .
Ecranul se umbrire este reprezentat de un disc metalic al cărui diametru este egal cu cel
al calotei semisferice de sticlă. El este fixat la capătul superior al tijei cilindrice . În timpul
măsurării radiaţiei difuze , el permite ecranarea unei părţi din bolta cerească cu raza de 5 , care
are în centrul său Soarele .
Dispozitivul de uscare este un tub de sticlă fixat cu ceară roşie într-o bucşe de la partea
inferioară a capului piranometrului .În interiorul lui se introduce o substanţă higroscopică
( clorură de calciu , silicagel , natriu metalic sau sulfat de cupru calcinat) care absoarbe vaporii
de apă , împiedicându-i să condenseze pe partea interioară a calotei de sticlă sau pe faţa piesei
receptoare .
Piesa receptoare se ecranează numai în timpul observaţiilor privind intensitatea radiaţiei
difuze . După efectuarea determinării , capul piranometrului se închide cu un capac metalic
vopsit în alb , care este folosit pentru protejarea piesei receptoare şi pentru determinarea
punctului „zero” al galvanometrului .
După îndepărtarea capacului , se fac mai multe citiri , în mod alternativ , cu ecran,
pentru intensitatea radiaţiei difuze şi, fără ecran, pentru intensitatea radiaţiei globale .La
sfârşitul observaţiilor , capacul se pune la loc şi se repetă citirile pentru determinarea punctului
„zero” al galvanometrului .
Piesa sensibilă e protejată de o calotă (semisferică) de sticlă, întregul aparat fiind
prevăzut cu un ecran inelar dispus perpendicular pe axa pământului, pentru a umbri piesa
sensibilă, în scopul determinării radiaţiei difuze.
Expus radiaţiei difuze, va avea o diferenţă de temperatură între lamele negre şi albe,
producându-se un curent termoelectric a cărui intensitate (i) va fi egală cu intensitatea I a
radiaţiei difuze: I=K·i.
Coeficientul de proporţionalitate K se deduce prin determinarea simultană a radiaţiei
difuze şi globale cu piranometrul, precum şi a intensităţii radiaţiei solare directe, cu ajutorul
actinometrului Michelson.
Pentru radiaţia globală avem I’+I=Ki1, iar pentru cea difuză I=Ki.
Făcând diferenţa între ultimele 2 ralatii vom avea: I’=K(i1-i).
Dacă cu ajutorul actinometrului determinăm valoarea I’ a radiaţiei directe, vom putea
afla valoarea K întrucât intensităţile i1 şi i ale curentului termoelectric se citesc la galvanometrul
sensibil al aparatului.
Datorită faptului că , intensitatea radiaţiei difuze (i) şi intensitatea radiaţiei globale ( I+i )
sunt proporţionale cu numărul de diviziuni cu care deviază acul galvanometrului , înmulţind cu
factorul de transformare ( C ) , obţinem relaţiile : I = Cn0 şi I + i = C n , în care : n0 –este număr
mediu de diviziuni corespunzător
poziţiei „zero” a galvanometrului , iar n –este numărul mediu de diviziuni cu care deviază
acul galvanometric .
Făcând diferenţa celor două relaţii , obţinem : I = ( n – n0 ) C.
Atunci când se calculează intensitatea radiaţiei globale , trebuie avut în vedere , pe lângă
factorul de transformare , şi coeficientul de corecţie , care se înmulţeşte cu factorul de
transformare . Coeficientul de corecţie este raportul dintre factorul de transformare la
înălţimea dată şi factorul de transformare normal .
Formula de calcul este: ID,Q = K · n. Trebuie să se ţină seama ca galvanometrul să se
găsească la o distanţă de cel puţin 5 m faţă de instrument. Amplasarea instrumentelor şi a
aparaturii se face exclusiv pe platforma radiometrică. Toate instrumentele se găsesc fixate la
capătul liber al unei bucăţi de lemn (50-60 cm lungime, 5-6 cm lăţime), fixată la celălalt capăt pe
un stâlp de lemn cu înălţimea de 1,5 m. Fără nici o excepţie, instrumentarul şi aparatura sunt
vopsite în alb la exterior şi în negru la interior.
Piranometrul relativ Arago-Davy-Kalitin
Este alcătuit din două termometre identice ,unul dintre ele având rezervorul acoperit cu
negru de fum , iar celălalt cu alb de magneziu
Ambele rezervoare sunt protejate împotriva vântului şi a precipitaţiilor atmosferice de
un înveliş sferic de sticlă , din interiorul căruia s-a scos aerul.
Pentru efectuarea determinărilor intensităţii radiaţiei difuze sau globale , termometrele
cu mercur ale piranometrului se fixează pe un suport în poziţie orizontală.
Se citesc temperaturile tn şi ta indicate de termometrul cu rezervorul negru şi de cel cu
rezervorul alb , apoi se calculează diferenţa dintre valorile citite , iar valoarea obţinută se
înmulţeşte cu factorulde transformare (B) , obţinându-se :
I = B ( tn– ta)
Factorul de transformare (B) reprezintă cantitatea de căldură exprimată în
miliacalorii/cm2.min , corespunzătoare diferenţei termice de 1°C dintre cele două termometre .
Acest factor se obţine prin compararea indicaţiilor unui piranometru Arago-Davy cu cele ale
unui radiometru , după metoda „soare-lună”.
Astfel , se fac citirile valorilor ecranate şi neecranate indicate de cele două termometre
la intervale de 25 de minute , iar în ultimele 5 minute de expunere la Soare sedetermină
intensitatea radiaţiei solare directe (S) , cu ajutorul unui radiometru.[